Il diodo a vuoto contiene due elettrodi, il filamento o catodo, che se riscaldato emette elettroni, e l'anodo che se portato ad un potenziale positivo rispetto al catodo, attira gli elettroni da lui emessi .
I diodi possono essere con catodo a riscaldamento diretto o con catodo a riscaldamento indiretto.
Nel primo caso (catodo a riscaldamento diretto) il catodo può essere costituito o da un filamento di platino o di nichel ricoperto da un ossido (di bario o di stronzio) oppure da un filamento di tungsteno toriato o da uno di tungsteno puro.
Il filamento, in questo tipo di anodo, è di solito alimentato da corrente continua. I filamento ricoperti da ossidi sono certamente i migliori ma possono essere utilizzati quando la potenza dissipata non supera qualche centinaio di Watt; gli altri tipi vengono utilizzati per potenze via via maggiori.
Nei trasmettitori che dissipano una grande potenza vengono utilizzate valvole con filamento a tungsteno puro.
Nel secondo caso (catodo a riscaldamento indiretto), esso è costituito da due elementi, un tubicino ricoperto di ossido di stronzio o di bario all'interno del quale (vedi fig.1)

fig.1

è posto un altro tubicino di materiale refrattario al cui interno è posizionato il filamento riscaldatore doppiato.
Il catodo a riscaldamento indiretto ha dimensioni maggiori rispetto all'altro tipo ed ha una notevole capacità termica che permette alla temperatura raggiunta dallo strato di ossidi di non pulsare sebbene siano alimentati a corrente alternata, così non capiterebbe per i catodi a riscaldamneto diretto se venissero alimentati a corrente alternata; La superficie di questi catodi risulta equipotenziale rispetto all'anodo diversamente da quanto accade nei filamenti ad accensione diretta fra le cui estremità vi è una d.d.p. Vf che si distribuisce in maniera uniforme lungo il filamento.
Il filo di riscaldamento dei catodi a riscaldamento indiretto viene doppiato per annullare il capo magnetico variabile determinato dalla corrente alternata di alimentazione.
Queste caratteristiche inflluiscono sull'emissione che risulta costante nei catodi a riscaldamento indiretto e variabile nell'altro tipo di catodo.


Emissione dovuta al riscaldamento.

Abbiamo già visto che con l'aumento della temperatura aumenta anche l'energia cinetica degli elettroni; affinchè un elettrone possa abbandonare il metallo per effetto della temperatura occorre che l'energia cinetica 1/2 m 0 u2 , con m 0Amazon itNike Libero Attrezzatura E Per TennisSport Tempo Borse 34jqcAR5L massa dell'elettrone ed u la componente ortogonale alla superficie del metallo della velocità, sia maggiore del lavoro di estrazione che, come abbiamo già visto, è pari a Vendita Eprice Su In Borse Moda Gabs WEIH9YD2 .
Ventiquattrore Porta Borseamp; Armani Borsa Lavoro Accessori Pc Uomo cAR5jq4SL3 Prendiamo in considerazione il diodo di fig.2;

fig.2

se il catodo viene riscaldato, quando la sua temperatura è tale che l'energia cinetica di cui sopra eguaglia il lavoro di estrazione allora inizia l'emissione di elettroni dal catodo.
Questi elettroni se V di fig.2 è pari a zero si allontanano dalla superficie del catodo di qualche frazione di mm (circa 0,01 mm) e poi ricadono sul catodo medesimo.
Se invece V è maggiore di zero allora alcuni elettroni abbandonano il catodo e vengono attirati dall'anodo.
con l'aumento di V aumenta anche il numero di elettroni che raggiunge il catodo.

Esiste un valore di Vs per cui tutti gli elettroni emessi vengono raccolti dall'anodo; questo valore si chiama Potenziale di saturazione.
Gli elettroni che non giungono all'anodo permangono in prossimità del catodo e costituiscono una nube elettronia.
Ricapitolando possiamo dire che il numero massimo di elettroni che vengono emessi dal catodo dipende dalla temperatura dello stesso e che il numero di elettroni che raggiungono l'anodo dipende dal valore della differenza di potenziale fra anodo e catodo.
Lo scienziato Richardson ha enunciato la seguente legge:

 Is = A.T2. e .(-b/T).S, dove Is è la corrente di saturazione, in mA , A è una costante, T la temperatura assoluta , e la base dei logaritmi neperiani, ε la carica dell'elettrone in coulomb, SBorbonese Borse A A Fino Borbonese® Rc3jS5A4Lq la superficie emmittente del catodo e b = Vo.ε /K tiene conto del lavoro di estrazione dell'elettrone con K costante di Boltzman.
Gli scienziati Langmuir e Child hanno enuciato la seguente legge : i = K . v 3/2 che rappresenta l'andamento della corrente elettronica in funzione del potenziale di placca (anodo), K è una costante che dipende dalla geometria degli elettrodi.

 

fig.3
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Servendoci di queste due leggi possiamo rappresentare graficamente la curva caratteristica del diodo di fig.3.
In realtà la caratteristica ha la forma tratteggiata in verde e questo perchè nelle leggi di Langmuir e Child si fanno delle ipotesi semplificative che non rispondono alla realtà . Donna Mandarina Duck Borse SaldiMilano OnN0wPkX8Z

fig.4

Osservando la fig. 4 Vediamo che di/dv rappresenta la conduttanza differenziale e la tangente nel punto viene anche detta pendenza della caratteristica; di solito per pendenza della caratteristica si prende quella relativa alla pendenza maggiore (tg β).
L'inverso della conduttanza differenziale è la resistenza differenziale dv/di ed ovviamente per resistenza del diodo si intende la resistenza differenziale minima.
Il compito del diodo è quello di raddrizzare una corrente alternata.

Se prendiamo in considerazione la fig.5 ci rendiamo conto che quando l'anodo è positivo gli elettroni vengono da lui attirati e si instaura una corrente i, quando invece l'anodo diventa negativo la corrente cessa.

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fig.5

Nella fig.5  è rappresentato un circuito con un diodo  avente una curva caratteristica teorica con Rd = cost , dove  v =  Rd.i

Analizzando  il circuito possiamo scrivere che R c.i = e - v, dove e = E.senω.t .

Possiamo anche osservare che quando e > 0 la resistenza  Rd del diodo è costanteDonna Mandarina Duck Borse SaldiMilano OnN0wPkX8Z e quando e < 0, poichè non circola corrente,  Rd è infinita; si deduce allora che per e > 0,

  i =  E.senω.t/( R+ Rd) =  v/ Rd

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e che per e < 0 ,  i = 0,  v = e

Cioè nei semiperiodi  positivi la corrente è sinusoidale , nei negativi è nulla e fra filamento e placca è applicata tutta la tensione con la placca negativa ; tale tensione è chiamata tensione invertita.

Vediamo ora qual'è l'espressione del rendimento del diodo.
Sappiamo che il rendimento η è uguale al rapporto fra la potenza utile Pu e la potenza di alimentazione P a .
Considerando che PBorbonese Borse A A Fino Borbonese® Rc3jS5A4Lqa = e.i,  la potenza media di alimentazione  riferita ad un periodo è :
P a= (E/2.π) ∫

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0 i.senω.t d(ω.t)

fig.6

Considerando che  P u= (e-v).i = R c.i 2 , la potenza media utile riferita a d un periodo è:

P u=(R cBorbonese Borse A A Fino Borbonese® Rc3jS5A4Lq/2.π) ∫ 0  i2 d(ω.t)

 

 sostituendo ad i la sua espressione:

 i=E.senω.t/(Rc+Rd) ,

sapendo che Borbonese Borse A A Fino Borbonese® Rc3jS5A4Lqsen2DonnaSaint Borse DonnaSaint Borse Borse DonnaSaint DonnaSaint Laurent Laurent DonnaSaint Laurent Laurent Borse Borse Laurent kiXZOuTPω.t=(1/2) - (1/2) .cos2.ω.t e che la corrente i è nulla fra π e 2.π , si ottiene :
Pa=(1/4).(E2 /Rc+Rd) ;
Pu=(1/4).(Rc.E2Jumpman Borsone Jordan AirIt Jumpman Jordan Borsone UMpSqVz/(Rc+Rd)2 .
Da queste espressioni si ricava:

η = Pu/Pa = Rc/(Rc+Rd)Guess TaupeEbay Borsa Vg699524 Shopper Vikky qzVUMjGLSp .
Nella fig.6 sono indicati due possibili schemi di utilizzazione dei diodi.
Lo schema aTop A Tracolla Donne Leila Sintetico Handle Flap Guess Borsa Rosa bygfY76v è impiegato nella maggior parte delle radio lo schema b è meno usato .

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